LED灯珠装配结构-热磁子散热材料
目前LED装配结构存在的问题：
1.基本上是1WLED灯珠，无紧固装置，需用低导热系数但粘接力很大的硅胶固定。不能将LED热迅速传到铝基PCB板上。
2.1W
LED灯珠需用数十-百珠以上，铝基板面积很大，用1.5—4W/M.K导热胶与散热器粘接，导热能力不足。
而且因铝基PCB面积庞大，变形是必然的，接触面因而减小，造成接触热阻增大。
以上几种原因，形成LED热流不畅，热积累不能释效放，热阻力增大，温升升高。
从晶格格波的声子理论可知，热传导过程--声子从高浓度区域到低浓度区域的扩散过程。是以非简谐振动方式运动的。传热仅涉及物质内部碰撞或扩散的速度。因此，从一定程度上，散热快的物质，传热速度不一定快，传热快的物质，散热速度不一定快。
物质散热表征的本质指标是比热容：
比热容指标本质是物质晶体以简谐振动的热运动方式运动。这种运动方式具有波的形式，称为晶格波，是在弹性范围内原子的不断交替聚拢与分离。比热越大，热发射强度越大，晶格振动是量子化的。
固体热容由两部分组成：一部分来自晶格振动的贡献，称为晶格热容;另一部分来自电子运动的贡献，称为电子热容。除非在极低温度下，电子热容是很小的(常温下只有晶格热容的1%)。这里我们只讨论晶格热容。
散热不仅涉及到物质内部波的运动，而且还涉及到与介质热交换的波的频率。更丰富的频域电磁波。
根据以上原理，我们利用纯铝为基材，采用量子调控技术，加入热运动简谐振动频率高的声子晶体材料，并加入扼制非筒谐运动的声子材料，制成比热容高，热平衡速度快，与空气热交换频率高的高效散热材料。
Debye(1912)修正了原子是独立谐振子的概念，而考虑晶格的集体振动模式，他假设晶体是连续弹性介质，原子的热运动以弹性波的形式发生，每一个弹性波振动模式等价于一个谐振子，能量是量子化的，并规定了一个 弹性波频率上限 ，称之为德拜频率。
Einstein 模型和 Debye 模型都是对晶格振动的一种近似描述，它使我们对晶格振动的基本特征有了更加清晰的认识：在简谐近似下，可以用相互独立简谐波来表述;这些简谐波能量是量子化的。描述晶体原子运动简谐波的能量量子叫声子。根据以上原理，我们利用纯铝为基材，采用量子调控技术，加入热运动简谐振动频率高的声子材料，并加入扼制非筒谐运动的声子材料，制成比热容高，热平衡速度快，与空气热交换频率高的高效散热材料。
因有声子的高频运动，产生了交变电磁波(磁子)，热能转换成电磁能向空间辐射。最明显的是用电子测温汁测温，因表面有高频交变磁场，测温测不准。必须使用频域很宽的热探头或使用远红外温度测试仪测温。
根据以上原理，我们利用纯铝为基材，采用量子调控技术，加入热运动简谐振动频率高的声子晶体材料，并加入扼制非筒谐运动的声子材料，制成比热容高，热平衡速度快，与空气热交换频率高的高效散热材料。在组方中，加入温度范围更宽的热电波转换材料，用来将热转换成频域更宽的电磁波向空间发射。也可以用技术手段加速热流运动的频率，就象加速电流运动频率一样，进行主动散热。
以上便是对
LED灯珠装配结构-热磁子散热材料的分析与介绍。
